4.3 GENERACIÓN DE CAMPOS MAGNÉTICOS. LEY DE BIOT-SAVART

La ley de Biot-Savart, relaciona los campos magnéticos con las corrientes que los crean. De una manera similar a como la ley de Coulomb relaciona los campos eléctricos con las cargas puntuales que las crean. La obtención del campo magnético resultante de una distribución de corrientes, implica un producto vectorial, y cuando la distancia desde la corriente al punto del campo está variando continuamente, se convierte inherentemente en un problema de cálculo diferencial.
Consultar el campo magnético esbozado para el caso del cable recto para ver la forma geométrica del campo magnético de una corriente.

Aplicaciones de la Ley Biot-Savart

Abajo se ilustran algunas ejemplos de geometrías, donde se puede usar convenientemente la ley de Biot-Savart, para el cálculo del campo magnético resultante de una distribución de corriente eléctrica.

Comentarios

Publicar un comentario

Entradas más populares de este blog

4.6 FUERZA MAGNÉTICA ENTRE CONDUCTORES PARALELOS.

Imagen
Como una corriente en un conductor crea su propio campo magnético, es fácil entender que los conductores que lleven co rriente ejercerán fuerzas magnéticas uno sobre el otro. Como se vera, dichas fuerzas pueden ser utilizadas como base para la definición del ampére y del Coulomb. Considérese dos alambres largos, rectos y paralelos separados a una distancia a que llevan corrientes  I¹  e  I²  en la misma dirección, como se muestra. Se puede determinar facilmente la fuerza sobre uno de los alambres debida al campo magnético producido por el otro alambre. El alambre 2, el cual lleva una corriente  I² , genera un campo magnético  B² en la posición del alambre 1, la fuerza magnética sobre una longitud l del alambre 1 es  F¹ = I¹l x B² Se ve que Esto se puede reescribir en términos de la fuerza por unidad de longitud como La direccion de F¹ es hacia abajo, hacia el alambre 2. Si se considera el campo sobre el alambre 2 debido al alambre 1, la fuerza F² sobre el alambr
Leer más

4.9 INTRODUCCIÓN A LAS LEYES DE MAX WELL.

Imagen
Las ecuaciones de Maxwell representan una de las formas mas elegantes y concisas de establecer los fundamentos de la Electricidad y el Magnetismo. A partir de ellas, se pueden desarrollar la mayoría de las fórmulas de trabajo en el campo. Debido a su breve declaración, encierran un alto nivel de sofisticación matemática y por tanto no se introducen generalmente en el tratamiento inicial de la materia, excepto tal vez como un resúmen de fórmulas. Estas ecuaciones básicas de la electricidad y el magnetismo se puede utilizar como punto de partida para los cursos avanzados, pero generalmente se encuentran por primera vez después del estudio de los fenómenos eléctricos y magnéticos, en forma de ecuaciones unificadoras. Forma Integral en ausencia de medio magnético o polarizable: I. Ley de Gauss para la Electricidad II. Ley de Gauss para el Magnetismo III. Ley de Faraday para la Inducción IV. Ley de Ampere
Leer más

4.5 FUERZA MAGNÉTICA Y PAR SOBRE UN CONDUCTOR QUE CONDUCE CORRIENTE.

Imagen
Un conductor es un hilo o alambre por el que circula una corriente eléctrica. Una corriente eléctrica es un conjunto de cargas electricas en movimiento. Ya que un campo magnético ejerce una fuerza lateral sobre una carga en movimiento, es de esperar que la resultante de las fuerza sobre cada carga resulte en una fuerza lateral sobre un alambre que lleva corriente. Conductor rectilineo La figura muestra un tramo de alambre de longitud l que lleva una corriente i y que está colocado en una campo magnético B Para simplificar se ha orientado el vector densidad de corriente j de tal manera que sea perpendicular a B. La corriente i en un conductor rectilíneo es transportada por electrones libres, siendo n el número de estos electrones por unidad de volumen del alambre. La magnitud de la fuerza media que obra en uno de estos electrones está dada por; F' = q v B sinӨ = e vd B por ser Ө = 90º y siendo vd la velocidad de arrastre: (vd = j/n e). Por lo tanto, F' = e
Leer más